内積空間#

内積#

ベクトルa,bRnに対して、実数値

a1b2++anbn=aTb

をベクトルab内積 といい、記号(a,b)a,bなどで表す。

標準的な内積#

任意の2つのベクトルa,bに対して、実数a,bを対応させる対応

,:Rn×RnR

のことを、Rn内積 という。この内積のことを一般の内積と分けて Rnの標準的な内積 または 自然な内積 という。

定理

Rn の標準的な内積は次の性質をもつ.

(1) a,b=b,a対称性 と呼ばれる)

(2) a+b,c=a,c+b,c ((3)と合わせて 線形性 と呼ばれる)

(3) ka,b=a,kb=ka,b(kR)

(4) a,a0。 ここで a,a=0a=0 とは同値である (正値性

内積空間(計量ベクトル空間)#

定義

R 上のベクトル空間 V において、任意の2つのベクトル a,b に対して実数 a,b が定まり、次の(1)~(4)を満たすとき、a,bab の 内積 という。

(1) a,b=b,a

(2) a+b,c=a,c+b,c

(3) ka,b=ka,b(kR)

(4) a,a0 で,a,a=0a=0

内積の定義されたベクトル空間を 計量ベクトル空間 、または 内積空間 という。

公理を満たす内積の例 (1)

内積は

a,b=ab=i=1naibi

ノルムは

a=i=1nai2
公理を満たす内積の例 (2)

区間[a,b]上の連続関数f(x),g(x) に対して

f,g=abf(x)g(x)dx

ノルムは

f=abf(x)2 dx

内積の存在#

一般のベクトル空間には、内積が(複数)存在する。

定理

V をベクトル空間, v1,,vn をその 1 つの基底とする. V の 任意のベクトル a,b が与えられたとき,これらをこの基底の 1 次結合で表わす。

a=a1v1++anvn(aiR)b=b1v1++bnvn(biR)

そのとき,

a,b=a1b1++anbn

とおくと, a,b は内積である。 この内積に関して v1,,vn は後に述べる正規直交基底である。すなわち、次が成り立つ。

vi,vj=0(ij)vi,vj=1(i=j)

ノルム#

計量ベクトル空間Vでは、内積を用いてベクトルの長さが定義される。

aVに対してa,aをベクトルa長さ または ノルム といい、aで表す。すなわち

a=a,a,a2=a,a

である。

コーシー・シュワルツの不等式#

定理(コーシー・シュワルツの不等式)

計量ベクトル空間Vの元a,bVに対し、

a,b2a2b2

が成立する。等号になるのは a=0 または a=cb(cR) のとき(1次独立でないとき)に限る

証明
f(t)=atb2

とおくと

f(t)=atb,atb(a2=a,a)=a,atbtb,atb=a,aa,tbtb,a+tb,tb()=a,a2a,tb+tb,tb(a,tb=tb,a)=a22a,bt+t2b2

b0なら、これはtの2次方程式

f(t)=b2t22a,bt+a2

であるから、f(t)0となる必要十分条件は2次方程式f(t)=0が実数解を持たないか、1つの重解をもつこと。 すなわち、判別式Dが0または負となること

2次方程式ax2+bx+cの判別式はD=b24acのため、

D=4a,b24a2b20

を満たす必要がある。移項して整理すれば

a,b2a2b2

コーシー・シュワルツの不等式はいろいろな形がある。

a,b2a2b2

の平方根の

|a,b|ab

それを変形して

aba,bab
応用例:相関係数の導出

コーシー・シュワルツの不等式を応用すると、

|E[AB]|2E[A2]E[B2]

が成り立つ。

A=(XE[X]),B=(YE[Y])

とおくと

|E[(XE[X])(YE[Y])]|2E[(XE[X])2]E[(YE[Y])2]|Cov(X,Y)|2Var(X)Var(Y)1Cov(X,Y)Var(X)Var(Y)1

三角不等式#

定理(三角不等式)

計量ベクトル空間Vの元a,bVに対し、

a+b2a2+b2

が成立する。

証明

コーシー・シュワルツの不等式 |a,b|ab より、

a+b2=a+b,a+b=a,a+2a,b+b,ba2+2ab+b2=(a+b)2

ベクトルのなす角#

Vを計量ベクトル空間とする。a,bVがどちらもゼロベクトルでないなら、コーシー・シュワルツの不等式より

1a,bab1

が成り立つ。これに基づき、

cosθ=a,bab

となるθを2つのベクトルa,bのなす角と呼ぶ。

直交#

Vを計量ベクトル空間とする。a,bVについて、a,b=0を満たすとき、a,b直交する といい、

ab=0

で表す

直交補空間#

定義

内積空間 V の部分空間 W に対して、 Wのすべてのベクトルと直交するようなVのベクトル全体

W={xVx,y=0,yW}

W直交補空間 という。

なお、WVの部分空間である

証明

(1) 0V であり、 0,y=0 のため 0W

(2) x1,x2W は、 yWについて、

x1,y+x2,y=0

を満たす。標準内積の定義より

x1,y+x2,y=x1+x2,y=0

であるため、x1+x2W

(3) xW は、 yW,cRについて、

cx,y=0

をみたす。標準内積の定義より

cx,y=cx,y=0

のため、cxW

よって、(1) ~ (3)より、WVの部分空間である

一般に、内積空間 V の部分空間 W を考えると、 V の任意の元は xW および yW を用いて、 x+y と一意的に表されることがわかる。このとこから、 WW の直交補空間という。また、 VWW直交直和 であるといい、

V=WW

と表す。Vをこのような形に書くことを 直和分解 という。